Электростатическое поле наглядно можно изобразить с помощью силовых линий (линий напряженности). Силовыми линиями называют кривые, касательные к которым в каждой точке совпадают с вектором напряженности Е .
Силовые линии являются условным понятием и реально не существуют. Силовые линии одиночного отрицательного и одиночного положительного зарядов изображены на рис. 5 - это радиальные прямые, выходящие от положительного заряда или идущие к отрицательному заряду.
Если густота и направление силовых линий по всему объему поля сохраняются неизменными, такое электростатическое поле считается однородным (выделение">число линий должно быть численно равно напряженности поля Е .
Число силовых линий пометка">dS, перпендикулярную к ним, определяет поток вектора напряженности электростатического поля:
формула" src="http://hi-edu.ru/e-books/xbook785/files/17-1.gif" border="0" align="absmiddle" alt=" - проекция вектора Е на направление нормали n к площадке dS (рис. 6 ).
Соответственно поток вектора Е сквозь произвольную замкнутую поверхность S
пометка">S не только величина, но и знак потока могут меняться:
1) при формула" src="http://hi-edu.ru/e-books/xbook785/files/17-4.gif" border="0" align="absmiddle" alt="
3) при выделение">Найдем поток вектора Е сквозь сферическую поверхность S, в центре которой находится точечный заряд q.
В этом случае пометка">Е и n во всех точках сферической поверхности совпадают.
С учетом напряженности поля точечного заряда формула" src="http://hi-edu.ru/e-books/xbook785/files/18-2.gif" border="0" align="absmiddle" alt=" получим
формула" src="http://hi-edu.ru/e-books/xbook785/files/Fe.gif" border="0" align="absmiddle" alt=" - алгебраическая величина, зависящая от знака заряда. Например, при q <0 линии Е направлены к заряду и противоположны направлению внешней нормали n ..gif" border="0" align="absmiddle" alt=" вокруг заряда q имеет произвольную форму. Очевидно, что поверхность пометка">Е, что и поверхность S. Следовательно, поток вектора Е сквозь произвольную поверхность формула" src="http://hi-edu.ru/e-books/xbook785/files/Fe.gif" border="0" align="absmiddle" alt=".
Если заряд будет находиться вне замкнутой поверхности, то, очевидно, сколько линий войдет в замкнутую область, столько же из нее и выйдет. В результате поток вектора Е будет равен нулю.
Если электрическое поле создается системой точечных зарядов формула" src="http://hi-edu.ru/e-books/xbook785/files/18-4.gif" border="0" align="absmiddle" alt="
Эта формула является математическим выражением теоремы Гаусса: поток вектора напряженности Е электрического поля в вакууме через произвольную замкнутую поверхность равен алгебраической сумме зарядов, которые она охватывает, деленной на формула" src="http://hi-edu.ru/e-books/xbook785/files/18-6.gif" border="0" align="absmiddle" alt="
Для полноты описания представим теорему Гаусса еще и в локальной форме, опираясь не на интегральные соотношения, а на параметры поля в данной точке пространства. Для этого удобно использовать дифференциальный оператор - дивергенцию вектора, -
формула" src="http://hi-edu.ru/e-books/xbook785/files/nabla.gif" border="0" align="absmiddle" alt=" («набла») -
формула" src="http://hi-edu.ru/e-books/xbook785/files/19-1.gif" border="0" align="absmiddle" alt="
В математическом анализе известна теорема Гаусса-Остроградского: поток вектора через замкнутую поверхность равен интегралу от его дивергенции по объему, ограниченному этой поверхностью, -
формула" src="http://hi-edu.ru/e-books/xbook785/files/ro.gif" border="0" align="absmiddle" alt=":
формула" src="http://hi-edu.ru/e-books/xbook785/files/19-4.gif" border="0" align="absmiddle" alt="
Это выражение и есть теорема Гаусса в локальной (дифференциальной) форме.
Теорема Гаусса (2.2) позволяет определять напряженности различных электростатических полей. Рассмотрим несколько примеров применения теоремы Гаусса.
1. Вычислим Е электростатического поля, создаваемого равномерно заряженной сферической поверхностью.
Предположим, что сферическая поверхность радиуса R несет на себе равномерно распределенный заряд q, т.е. поверхностная плотность заряда всюду одинакова пометка">r >R от центра сферы мысленно построим новую сферическую поверхность S, симметричную заряженной сфере. В соответствии с теоремой Гаусса
формула" src="http://hi-edu.ru/e-books/xbook785/files/20-1.gif" border="0" align="absmiddle" alt="
Для точек, находящихся на поверхности заряженной сферы радиуса R, по аналогии можно записать:
выделение">внутри заряженной сферы, не содержит внутри себя электрических зарядов, поэтому поток пометка">Е = 0.
Введем новую физическую величину, характеризующую электрическое поле - поток вектора напряженности электрического поля (Φ). Понятие потока вектора аналогично понятию потока вектора скорости при течении несжимаемой жидкости. Фактически поток вектора пропорционален числу линий напряженности, пронизывающих элементарную площадку ΔS (рис. 1.6).
Пусть в пространстве, где создано электрическое поле, расположена некоторая достаточно малая площадка ΔS . Произведение модуля вектора на площадь ΔS и на косинус угла α между вектором и нормалью к площадке называется элементарным потоком вектора напряженности через площадку ΔS :
где - проекция вектора на нормаль к площадке ; - единичный вектор, перпендикулярный площадке .
Рис. 1.6. К определению элементарного потока ΔΦ
Полный поток вектора напряженности сквозь поверхность в общем случае равен:
,
где . (Выбор нормали условен, но в случае замкнутых поверхностей принято брать наружу области, охватываемой этими поверхностями, т. е. выбирать внешнюю нормаль). Единица измерения потока - В·м.
Рассмотрим теперь некоторую произвольную замкнутую поверхность S . Если разбить эту поверхность на малые площадки ΔS i , определить элементарные потоки поля через эти малые площадки, а затем их просуммировать, то в результате мы получим поток Φ вектора через замкнутую поверхность S (рис. 1.7):
.
Рис. 1.7. Поток Ф через произвольную замкнутую поверхность S
Теорема Гаусса : поток вектора через замкнутую поверхность равен алгебраической сумме заключенных внутри этой поверхности зарядов, деленной на , т. е.:
.
Вычисление напряженности поля системы электрических зарядов и полей, создаваемых заряженными телами различной формы, можно проводить с помощью принципа суперпозиции. Однако, во многих случаях эту задачу можно значительно упростить, используя теорему Гаусса.
Модуль напряженности электрического поля, созданного точечным зарядом на расстоянии от него (рис. 1.8),
Рис. 1.8 Поток электрического поля точечного заряда через произвольную поверхность S , окружающую заряд
Модуль напряженности поля диполя в точке, находящейся на расстоянии от диполя (- плечо диполя),
,
где - электрический момент диполя, - угол между осью диполя и радиус-вектором, проведенным из центра диполя в данную точку.
Вращающий момент сил, действующих на диполь во внешнем электрическом поле,
где - напряженность электрического поля; - угол между векторами и .
Сила, действующая на диполь во внешнем электрическом поле,
где производная берется по направлению вектора . Направление вектора в общем случае не совпадает с направлением вектора , ни с направлением вектора . Направление вектора силы совпадает лишь с направлением элементарного приращения вектора , взятого в направлении .
Выражения для модулей напряженности электрических полей симметричных объектов имеют вид:
1. Напряженность поля равномерно заряженной сферической поверхности в точках, лежащих вне и внутри сферы на расстоянии от ее центра
; .
2. Напряженность поля бесконечно длинной равномерно заряженной нити или бесконечно длинной равномерно заряженной цилиндрической поверхности в точках, расположенных вне ее,
где - расстояние точки от нити (оси цилиндра), - линейная плотность заряда, численно равная заряду, приходящемуся на единицу длины нити или цилиндра:
Рис. 1.9. Вычисление поля однородно заряженного цилиндра.
OO " - ось симметрии цилиндра
где - поверхностная плотность заряда, численно равная заряду, приходящемуся на единицу площади заряженной поверхности:
Рис. 1.10 Поле равномерно заряженной плоскости
4. Напряженность поля двух бесконечных, параллельных плоскостей, равномерно заряженных с поверхностной плотностью заряда и (поле плоского конденсатора) в точках, расположенных между плоскостями и вне их, соответственно равны
Потенциальная энергия взаимодействия двух точечных зарядов, находящихся на расстоянии
.
Потенциал электрического поля является энергетической скалярной характеристикой электрического поля и равен отношению потенциальной энергии положительного пробного точечного заряда, помещенного в данную точку поля, к величине этого заряда:
где - потенциальная энергия заряда , помещенного в данную точку электрического поля. Потенциальная энергия бесконечно удаленной точки принимается равной нулю. Единица потенциала - вольт (В): 1 В есть потенциал такой точки поля, в которой заряд в 1 Кл обладает потенциальной энергией 1 Дж.
Работа, совершенная силами поля по перемещению положительного заряда из точки 1 в точку 2:
или ,
где - проекция вектора напряженности на направление ; при этом интегрирование производится вдоль любой линии, соединяющей точки 1 и 2 (рис. 1.11).
Интегрирование можно производить вдоль любой линии, соединяющей начальную и конечную точки, так как работа сил электростатического поля не зависит от траектории перемещения.
Теперь предположим, что заряд q 0 перемещается из произвольной точки за пределы поля (на бесконечность), где потенциальная энергия, а значит и потенциал, равны нулю, то работа сил электростатического поля , откуда получим:
Данное выражение позволяет сформулировать еще одно определение потенциала. Потенциал - это физическая величина, определяемая работой по перемещению единичного положительного заряда при удалении его из данной точки пространства в бесконечность (потенциал бесконечно удаленной точки равен нулю).
Рис. 1.11. Работа сил поля при малом перемещении заряда q
Разность потенциалов и модуль напряженности электрического поля
где производная берется в направлении быстрейшего изменения потенциала, т. е. вдоль силовой линии (рис. 1.12).
Для однородного поля ()
где - расстояние между двумя точками, измеренное вдоль силовой линии.
Рис. 1.12. Работа кулоновских сил при перемещении заряда q зависит только от расстояний r 1 и r 2
Потенциал поля точечного заряда на расстоянии от него
Потенциал поля сферической поверхности (шара) радиуса , по которой равномерно распределен заряд :
1. - для точек, лежащих вне сферы (шара) на расстоянии от ее центра;
2. - для точек, лежащих на поверхности сферы (шара) или внутри нее.
Потенциал электрического поля внутри непроводящего шара, равномерно заряженного по объему,
где - диэлектрическая проницаемость материала шара; - диэлектрическая проницаемость среды, в которой находится шар.
Принцип суперпозиции для потенциала электрического поля . Потенциал поля, создаваемого системой зарядов, равен алгебраической сумме потенциалов , создаваемых каждым из зарядов в отдельности:
где - потенциал электрического поля, созданного -м зарядом.
Для графического изображения потенциала используются эквипотенциальные поверхности - это поверхности во всех точках которых потенциал имеет одно и то же значение. Эквипотенциальные поверхности обычно проводят так, чтобы разности потенциалов между двумя соседними эквипотенциальными поверхностями были одинаковы. Густота эквипотенциальных поверхностей наглядно характеризует напряженность поля в разных точках. В любой точке эквипотенциальной поверхности силовая линия ей перпендикулярна, следовательно, перпендикулярен и вектор (рис. 1.13).
Рис. 1.13. Эквипотенциальные поверхности и силовые линии простых электрических полей: точечный заряд; электрический диполь; два равных положительных заряда
Диэлектриками называются вещества, которые в обычных условиях практически не проводят электрический ток. Различают три типа диэлектриков:
1) Неполярные диэлектрики. Это диэлектрики с неполярными молекулами, симметричные молекулы которых в отсутствие внешнего поля имеют нулевой дипольный момент (например, N 2 , H 2 , O 2 , CO 2).
2) Полярные диэлектрики. Это диэлектрики с полярными молекулами, молекулы которых вследствие асимметрии имеют ненулевой дипольный момент (например, H 2 O, NH 3 , SO 2 , CO).
3) Ионные диэлектрики (например NaCl, KCl). Ионные кристаллы представляют собой пространственные решетки с правильным чередованием ионов разных знаков.
Если диэлектрик помещен во внешнее электрическое поле, то в его объеме возникает собственное макроскопическое поле, которое всегда противоположно ориентировано по отношению к внешнему полю. Такое явление называется поляризацией диэлектрика , и оно объясняется тем, что в его объеме возникает суммарный дипольный электрический момент молекул. Различают три основных вида поляризации:
1) Электронная или деформационная поляризациядиэлектрика с неполярными молекулами - за счет деформации электронных орбит возникает индуцированный дипольный момент у атомов или молекул диэлектрика (рис. 1.14).
Рис. 1.14. Деформационная поляризация неполярного диэлектрика
2) Ориентационная или дипольная поляризациядиэлектрика с полярными молекулами - ориентация имеющихся дипольных моментов молекул по полю (эта ориентация тем сильнее, чем больше напряженность электрического поля и чем ниже температура) (рис. 1.15).
Рис. 1.15. Поляризация полярного диэлектрика
3) Ионная поляризация диэлектрика с ионными кристаллическими решетками - смещение подрешетки положительных ионов вдоль поля, а отрицательных ионов против поля приводит к возникновению дипольных моментов.
Количественной мерой поляризации диэлектрика служит вектор , называемый поляризованностью вещества (вектор поляризации)
,
где - физически малый объем вещества; - концентрация молекул; - средний дипольный момент одной молекулы. Таким образом вектор поляризации измеряется суммарным электрическим моментом всех молекулярных диполей в единице объема диэлектрика.
Для изотропного диэлектрика вектор пропорционален напряженности поля внутри него
где - диэлектрическая восприимчивость диэлектрика.
Вследствие поляризации на поверхности диэлектрика появляются нескомпенсированные заряды, которые называются связанными (в отличие от свободных зарядов, которые создают внешнее поле).
Поверхностная плотность связанных зарядов равна проекции вектора на внешнюю нормаль к поверхности диэлектрика:
Напряженность поля внутри диэлектрика равна:
где - диэлектрическая проницаемость среды, характеризующая способность диэлектриков поляризоваться в электрическом поле и показывающая во сколько раз поле ослабляется диэлектриком. Таким образом, диэлектрическая проницаемость среды
где - напряженность поля в вакууме; - напряженность поля в среде. Диэлектрическая проницаемость является безразмерной величиной и характеризует способность диэлектриков поляризоваться в электрическом поле, а также показывает во сколько раз поле ослабляется диэлектриком
Для характеристики поля в диэлектрике вводится вектор электрического смещения (электрической индукции ), который для изотропного диэлектрика записывается так
Единица электрического смещения - Кл/м 2 . Вектор описывает электростатическое поле, создаваемое свободными зарядами (т. е. в вакууме), но при таком их распределении в пространстве, какое имеется при наличии диэлектрика.
Введение в рассмотрение векторов поляризации и электрического смещения позволяет изменить запись и формулировку теоремы Гаусса.
Теорема Гаусса : поток вектора через замкнутую поверхность равен алгебраической сумме свободных зарядов q i , охватываемых этой поверхностью
Основные понятия электростатики. Закон Кулона. Понятие электрического поля. Напряженность электрического поля. Линии напряженности. Принцип суперпозиции.
Закон Кулона: сила электростатического взаимодействия двух точечных зарядов q 1 и q 2 в вакууме прямо пропорциональна произведению этих зарядов и обратно пропорциональна квадрату расстояния r между ними.
В системе единиц СИ закон Кулона записывается для модуля силы Кулона и для вектора силы, где 0 =8.8510 -12 Кл 2 /(Нм 2) и называется электрической постоянной.
Поток вектора Е. Теорема Гаусса для электростатического поля в вакууме. Работа электростатического поля. Циркуляция вектора Е. Потенциал электростатического поля.
Чтобы с помощью силовых линий можно было характеризовать не только направление, но и величину напряженности электростатического поля, их условились проводить с определенной густотой. Число линий напряженности, пронизывающих единицу площади перпендикулярной им поверхности, должно быть равно модулю вектора . Число силовых линий, пронизывающих элементарную площадку dS, называется потоком вектора напряженности dФ Е через площадку dS. Эта величина считается по формуле dФ Е =ЕdScos(), где - угол между вектором нормали к площадкеdS и вектором . Представим величину элемента поверхности в виде вектора . Таким образом- это вектор, численно равный площади элемента поверхности и совпадающий по направлению с наружной нормалью к нему. Тогда Е n =Еcos - есть проекция вектора на нормальк площадкеdS (рис.1.6) и .
Если плоская поверхность S перпендикулярна силовым линиям однородного электрического поля, то поток напряженности через нее равен Ф Е =ЕS. Если площадка dS параллельна линиям напряженности, то поток dФ Е через нее равен нулю, так как в этом случае и Е n = 0. Если поверхность S произвольной формы, а поле неоднородное, то поверхность разбивают на малые элементарные площадки dS, на каждой из которых напряженность поля постоянная. Поток напряженности через каждую элементарную площадку равенdФ Е =Е n dS, а поток напряженности поля через всю поверхность представится суммой элементарных потоков и в итоге будет равен .
Поток вектора напряженности электростатического поля в вакууме сквозь произвольную замкнутую поверхность равен алгебраической сумме зарядов, охватываемых этой поверхностью, деленной на электрическую постоянную 0 . Эта формулировка представляет собой теорему К.Гаусса.
В общем случае электрические заряды могут быть распределены с некоторой объемной плотностью , различной в разных местах пространства. Тогда суммарный заряд объемаV, охватываемого замкнутой поверхностью S равен и теорему Гаусса следует записать в виде.
Циркуляция вектора напряженности электрического поля.
Работа, совершаемая силами электрического поля при перемещении единичногоположительного заряда по замкнутому контуру длиной l , определяется как циркуляция вектора напряженности электрического поля:
Так как для замкнутого пути положения начальной и конечной точек перемещения заряда совпадают, то работа сил электрического поля на замкнутом пути равна нулю, а значит, равна нулю и циркуляция вектора напряженности, т.е.
Равенство нулю означает, что силы электрического поля являются силами консервативными , а само поле - потенциальным
Электрический диполь. Полярные, неполярные и ионные диэлектрики. Поляризация диэлектриков. Поляризованность. Диэлектрическая проницаемость. Электрическое смещение. Теорема Гаусса для электростатического поля в диэлектрике.
