மின்சார புலம் நிலையான கட்டணங்கள்இ என்றும் அழைக்கப்படுகிறது மின்னியல், எனவே, ஒரு குறிப்பிட்ட புள்ளியில் மின்னியல் புலத்தின் ஆற்றல் புள்ளியின் நிலையைப் பொறுத்தது மற்றும் சாத்தியமான ஆற்றல் ஆகும்.
மின்சார கட்டணத்தை சோதிக்கட்டும் கே 0 மின்னியல் துறையில் உள்ளது. அத்தகைய கட்டணம் களப் படைகளின் செல்வாக்கின் கீழ் நகரும். இந்த கட்டணத்தை புலத்தால் நகர்த்தும்போது, வேலை செய்யப்படுகிறது. அறியப்பட்டபடி, சாத்தியமான ஆற்றல் இழப்பு காரணமாக பழமைவாத சக்திகளின் வேலை நிறைவேற்றப்படுகிறது. எனவே, மின்னியல் புலப் படைகளின் வேலை ஒரு புள்ளிக் கட்டணத்தால் உள்ள ஆற்றல்களின் வேறுபாடாகக் குறிப்பிடப்படுகிறது. கே 0 சார்ஜ் துறையில் அதன் இயக்கத்தின் தொடக்க மற்றும் முடிவு புள்ளிகளில் கே: ஏ = (1/4 πε 0 ) (கே 0 கே)/ εr 1 - (1/4 πε 0 ) (கே 0 கே)/ εr 2 = ஈn 1 – எபி 2 , அது சார்ஜ் ஆற்றல் சாத்தியம் என்று பின்தொடர்கிறது கே பொறுப்பு துறையில் கே 0 சமமாக ஈ n = கே 0 கே /4 πε 0 εr + சி. இது தனித்துவமாக தீர்மானிக்கப்படவில்லை, ஆனால் ஒரு தன்னிச்சையான மாறிலிக்குள் உடன்.கட்டணம் முடிவிலிக்கு அகற்றப்படும் போது என்று நாம் கருதினால் (ஆர்→∞) சாத்தியமான ஆற்றல் பூஜ்ஜியத்திற்கு செல்கிறது ( ஈ n= 0), பின்னர் C = 0 மற்றும் கட்டணத்தின் ஆற்றல் ஆற்றல் கே, தொலைவில் உள்ள கட்டணம் Q துறையில் அமைந்துள்ளது ஆர்அதிலிருந்து சமம்
|
ஈ n = கே கே 0 /4 πε 0 εr. |
அதே பெயரில் உள்ள குற்றச்சாட்டுகளுக்கு கே 0 கே>0 மற்றும் அவற்றின் தொடர்புகளின் ஆற்றல் (விரல்) நேர்மறை, கட்டணங்களைப் போலல்லாமல் கே 0 கே <0 и потенциальная энергия их взаимодействия (притяжения) отрицательна.
புலம் என்றால் அமைப்பு உருவாக்கியது nபுள்ளி கட்டணம் கே 1 , கே 2 , , கே n, பின்னர் மின்னியல் சக்திகளின் வேலை கட்டணத்தில் நிகழ்த்தப்பட்டது கே 0 , தனித்தனியாக ஒவ்வொரு கட்டணங்களாலும் ஏற்படும் சக்திகளின் வேலையின் இயற்கணிதத் தொகைக்கு சமம். எனவே சாத்தியமான ஆற்றல் ஈ n கட்டணம் கே 0 இந்த துறையில் அமைந்துள்ளது அதன் ஆற்றல்களின் கூட்டுத்தொகைக்கு சமம் ஈ n i , ஒவ்வொரு கட்டணமும் தனித்தனியாக உருவாக்கப்பட்டது: ஈ n = ∑ ஈ n i = கே 0 ∑ கே i /4 πε 0 εr i . இந்த சூத்திரத்திலிருந்து ஒரு புலம் பல கட்டணங்களால் உருவாக்கப்பட்டால், கட்டண அமைப்பின் புலம் திறன் இந்த கட்டணங்களின் புல ஆற்றல்களின் இயற்கணிதத் தொகைக்கு சமம்:
|
φ = ∑ φ i = ∑ கே i /4 πε 0 εr i . |
கட்டணம் வசூலிக்கட்டும் கே புலத்தில் ஒரு குறிப்பிட்ட புள்ளியில் சாத்தியமான ஆற்றல் உள்ளது ஈ n . புலத்தின் வெவ்வேறு புள்ளிகளில், கொடுக்கப்பட்ட கட்டணத்தின் ஆற்றல் வேறுபட்டதாக இருக்கலாம், இது புலத்தின் பண்புகள் மற்றும் கட்டணத்தின் அளவைப் பொறுத்தது. ஆனால் புலத்தில் ஒரே புள்ளியில் வெவ்வேறு கட்டணங்கள் வைக்கப்பட்டால், அதன் சாத்தியமான ஆற்றல் முறையே சமமாக இருக்கும் ஈ ப1 , ஈ n2 ;. . .; ஈ n i மற்றும் அணுகுமுறையை எடுத்துக்கொள் ஈ n செய்யகே, பின்னர் ஒரு நிலையான மதிப்பு பெறப்படுகிறது, சார்ஜின் அளவைப் பொறுத்தது அல்ல. இந்த விகிதமானது புலத்தின் ஆற்றல் பண்பாக எடுத்துக் கொள்ளப்படுகிறது மற்றும் இது புல ஆற்றல் என அழைக்கப்படுகிறது. எனவே, திறன்கொடுக்கப்பட்ட புலப் புள்ளி சூத்திரத்தால் தீர்மானிக்கப்படுகிறது
|
φ = ஈ n / கே |
எனவே, திறன் φ எந்த புள்ளி மின்னியல் புலம் என்பது இந்த இடத்தில் வைக்கப்படும் ஒரு யூனிட் சோதனைக் கட்டணத்தின் சாத்தியமான ஆற்றலுக்குச் சமம். எனவே, என் திறன் புலம் என்பது மின்னியல் புலத்தின் கொடுக்கப்பட்ட புள்ளியில் வைக்கப்பட்டுள்ள மின்னூட்டத்தின் மதிப்புக்கு மின்னூட்டத்தின் சாத்தியமான ஆற்றலின் விகிதத்திற்கு சமமான மதிப்பு. கள பலம் என்றால் படை பண்பு ஒரு திசையன், பின்னர் சாத்தியம் ஆற்றல்புல பண்பு மற்றும் அளவிடல் அளவு.
சாத்தியம்φ மின்னியல் புலத்தின் எந்தப் புள்ளியிலும் இந்த இடத்தில் வைக்கப்படும் ஒரு அலகு நேர்மறை மின்னூட்டத்தின் சாத்தியமான ஆற்றலால் தீர்மானிக்கப்படும் ஒரு உடல் அளவு உள்ளது. இதன் விளைவாக வரும் சூத்திரத்திலிருந்து புலத்தின் சாத்தியம் உருவாக்கப்பட்டது என்பதைப் பின்தொடர்கிறது புள்ளி கட்டணம் கே, சமம்
|
φ = கே/4 πε 0 εr |
இரண்டு புள்ளி கட்டண அமைப்பு + கே x மற்றும் - கே 2 , தொலைவில் அமைந்துள்ளது பிஒருவருக்கொருவர் அழைக்கப்படுகிறது இருமுனை. இத்தகைய அமைப்பு இயற்பியலில் கருதப்படுகிறது, ஏனெனில் பல பொருட்களின் மூலக்கூறுகளின் நேர்மறை மற்றும் எதிர்மறை கட்டணங்களின் மையங்கள் ஒருவருக்கொருவர் இடமாற்றம் செய்யப்பட்டதாகக் குறிப்பிடப்படுகின்றன. இருமுனைகளின் கருத்து ஒரு குறிப்பிட்ட தோராயத்துடன், பல்வேறு பொருட்களின் மூலக்கூறுகளின் தொடர்புகளை விவரிக்க அனுமதிக்கிறது. பொருளின் இருமுனை கட்டமைப்பின் மாதிரியானது மின்கடத்தாக் கோட்பாட்டின் கீழ் உள்ளது.
அளவு இருமுனையை உருவாக்கும் கட்டணங்களில் ஒன்றின் மதிப்பால் கையின் தயாரிப்பு அழைக்கப்படுகிறது மின் முறுக்கு இருமுனைகள்: ப = qb. மின் முறுக்கு என்பது ஒரு திசையன் , இதன் நீளம் கணத்தின் அளவைக் குறிக்கிறது, மேலும் திசையானது இருமுனையின் அச்சுடன் எதிர்மறைக் கட்டணத்திலிருந்து நேர்மறை மின்னூட்டம் வரை ஒத்துப்போகிறது. படம் 3.10 ஐப் பயன்படுத்தி, இருமுனை புலத்தை கணக்கிடுவோம். சூப்பர்போசிஷன் கொள்கையின்படி, கண்காணிப்பு புள்ளியில் இருமுனை புலத்தின் சாத்தியம் சமமாக இருக்கும்
|
φ = q/4πε 0 ε (1/ஆர் 2 -1/ஆர் 1 ) =(q/4πε 0 ε ) * (ஆர் 1 -ஆர் 2 )/ஆர் 2* ஆர் 1 |
எங்கே ஆர் 2 மற்றும் ஆர் 1 - இருமுனையின் நேர்மறை மற்றும் எதிர்மறை கட்டணங்களிலிருந்து கண்காணிப்பு புள்ளி வரையிலான தூரம். நீளம் என்று கண்காணிப்புப் புள்ளி தேர்ந்தெடுக்கப்படட்டும் b"ஆர்மிகவும் குறைவான தூரம் ஆர் 2 மற்றும் ஆர் 1 . இந்த விஷயத்தில் நாம் அதை யூகிக்க முடியும் ஆர் 1 - ஆர் 2 ≈ bcosα; ஆர் 2* ஆர் 1 ≈ ஆர் 2 , மற்றும் முந்தைய சூத்திரத்தை பின்வருமாறு மீண்டும் எழுதலாம்: φ = qbcosα/ ஆர் 2 = ப cosα/ ஆர் 2 , இதில் α என்பது இருமுனை கணத்தின் திசைக்கும் இருமுனையிலிருந்து வரையப்பட்ட கண்காணிப்பு புள்ளியின் திசைக்கும் இடையே உள்ள கோணமாகும். போதை தெரிந்தது φ (ஆர்,) புலத்தின் வலிமையை பொருத்தமான சூத்திரங்களைப் பயன்படுத்தி தீர்மானிக்க முடியும்.
புல வலிமைக்கும் திறனுக்கும் இடையிலான உறவை வெளிப்படுத்தும் சூத்திரத்தைப் பயன்படுத்தி கூறுகளின் மதிப்புகளை எளிதாகக் கண்டறியலாம்:
|
ஈ ஆர் = - dφ/ db |
கணக்கிடுவதற்கு இந்த சூத்திரத்தைப் பயன்படுத்துதல் ஈ ஆர்அதை நாங்கள் காண்கிறோம் ஈபி= டாக்டர், α = const, எனவே ஈ ஆர் = - ஈ/ டாக்டர்(ப cosα/ ஆர் 2 ) = 2 ப cosα / ஆர் 2 .
கணக்கிடும் போது ஈ α , ஒரு தொகையை நகர்த்தும்போது அதைக் கணக்கில் எடுத்துக்கொள்வோம் db, ஆரம் செங்குத்தாக ஒரு திசையில், ஆர் = நிலை மற்றும் கோணம் α தொகையால் மாறும் db = ஆர் dα.
பிறகு ஈ α = - dφ/ dl =- 1/ ஆர் (dφ/ dα) = - 1/ ஆர் [ ஈ(ப cosα)/ ஆர் 2 ] dα = 2 ப பாவம் / ஆர் 2 , மேலும், ஈ = √ ஈ 2 ஆர் + ஈ α 2 = ப/ ஆர் 2 √ 4 cos 2 α + பாவம் 2 α = ப/ ஆர் 2 √ 3 cos 2 α + 1.
இருமுனையின் மையத்திலிருந்து அதே தூரத்தில், புல வலிமையின் மிக உயர்ந்த மதிப்பு இருமுனையின் அச்சில் இருக்கும் cos 2 α =1, மற்றும் சிறியது - அச்சுக்கு செங்குத்தாக இருக்கும் திசையில், cos 2 α = 0. எனவே,
நீங்கள் பார்க்க முடியும் என, ஒரு புள்ளியில் இருந்து மின் கட்டணத்தை நகர்த்தும்போது மின்னியல் சக்திகளால் செய்யப்படும் வேலை மின்சார புலம்மற்றொன்றுக்கு, மின் கட்டணத்தின் அளவு மற்றும் புலத்தின் இந்த புள்ளிகளில் சாத்தியமான வேறுபாட்டின் தயாரிப்புக்கு சமம். இதன் விளைவாக வரும் சூத்திரம் மின்னியல் அடிப்படை உறவுகளில் ஒன்றாகும், அதில் இருந்து இரண்டு புள்ளிகளுக்கு இடையில் மின்னூட்டத்தை நகர்த்துவதற்கான மின்னியல் புலத்தின் வேலை பாதையின் வடிவத்தைப் பொறுத்தது அல்ல, ஆனால் இது ஆரம்ப நிலையின் செயல்பாடாகும். மற்றும் இயக்கத்தின் இறுதி புள்ளிகள். சாத்தியமான வேறுபாட்டின் கருத்து ஒரு இயற்பியல் பொருளைக் கொண்டுள்ளது, ஆனால் முடிவிலியில் உள்ள மின்சார புலம் பூஜ்ஜிய ஆற்றல் φ ∞ = 0 என்று நம்பப்படுகிறது. எனவே, ஒரு புள்ளியின் திறனைப் பற்றி பேசும்போது, φ ∞ = உடன் எல்லையற்ற தொலைதூர புள்ளியின் சாத்தியம். 0 என்பது வழக்கமாக குறிப்பு நிலையாக எடுத்துக்கொள்ளப்படுகிறது. மின்னியல் புலத்தின் இந்த சொத்து மின்னியல் பல சிக்கல்களைக் கருத்தில் கொள்ளும்போது பயன்படுத்தப்படுகிறது, எடுத்துக்காட்டாக, ஒரு புள்ளி கட்டணத்தின் திறனை தீர்மானிக்கும் போது.
எல்லையற்ற இடப்பெயர்ச்சிக்காக களம் பணியாற்றட்டும் டாக்டர் = dl cosα சமமாக dA, பின்னர் இறுதி பாதையில் மின் சக்திகளின் வேலையை கணக்கிட எல் படிவத்தின் ஒருங்கிணைப்பை எடுக்க வேண்டியது அவசியம் ஏ= ∫dA. எல்லையற்ற இடப்பெயர்ச்சி கொண்ட மின் சக்திகளின் அடிப்படை வேலை டாக்டர் கட்டணம் கே (படம் - 3.11) சமம்
ஒரு திசைக்கு புல வலிமை dl. இவ்வாறு, dA = qE எல் dl. ஒரு மின்சார கட்டணம் தன்னிச்சையான மூடிய விளிம்பில் நகர்ந்தால், பாதையின் ஆரம்பம் அதன் முடிவோடு ஒத்துப்போகிறது, இதன் விளைவாக மின் சக்திகளின் வேலை பூஜ்ஜியமாகும் (சாத்தியமான வேறுபாடு பூஜ்ஜியம்): A=0.எனவே, ஒரு மூடிய வளையத்திற்கு கே ∫ ஈ எல் dl = 0; முதல் கே≠ 0, பின்னர்
|
∫ஈ எல் dl = 0 |
அளவு ∫ ஈ எல் dl அழைக்கப்பட்டது பதற்றம் திசையன் சுழற்சிவயல்வெளிகள். எனவே, ஒரு தன்னிச்சையான விளிம்பில் மின்னியல் புல வலிமை திசையன் சுழற்சி பூஜ்ஜியமாகும். இந்த பண்புடன் கூடிய ஒரு விசை புலம் சாத்தியம் என்றும், புல வலிமை பழமைவாத என்றும் அழைக்கப்படுகிறது.
வெவ்வேறு மூலங்களிலிருந்து மின்சார புலங்கள் விண்வெளியில் ஒரு புள்ளியில் வந்தால், மின்சார புலங்களின் சூப்பர்போசிஷனின் பண்பு காரணமாக, இதன் விளைவாக φ கொடுக்கப்பட்ட புள்ளியில் சாத்தியக்கூறுகளின் இயற்கணிதத் தொகைக்கு சமமாக இருக்கும் φ 1 ,φ 2 ,φ n . தனிப்பட்ட கட்டணங்களால் உருவாக்கப்பட்டது:
|
φ = φ 1 +φ 2 + +φ n = ∑φ i |
ஒரு மின்சார புலத்தில், ஒரு மேற்பரப்பு உருவாகலாம், அதன் அனைத்து புள்ளிகளும் ஒரே திறனைக் கொண்டிருக்கும். இத்தகைய மேற்பரப்புகள் சம ஆற்றல் அல்லது மேற்பரப்புகள் என்று அழைக்கப்படுகின்றன சமமான மேற்பரப்புகள்.
ஈக்விபோடென்ஷியல் பரப்புகளைப் பயன்படுத்தி, மின்புலங்களை கிராஃபிக் முறையில் குறிப்பிடலாம், அதே வழியில் விசைக் கோடுகளைப் பயன்படுத்தி செய்யப்படுகிறது. ஈக்விபோடென்ஷியல் மேற்பரப்பில் உள்ள அனைத்து புள்ளிகளும் ஒரே ஆற்றலைக் கொண்டிருப்பதால், மேற்பரப்புடன் மின்னூட்டத்தை நகர்த்துவதன் மூலம் செய்யப்படும் வேலை பூஜ்ஜியமாகும். இதன் பொருள், மின்னூட்டத்தில் செயல்படும் மின் சக்திகள் எப்பொழுதும் சம ஆற்றலின் மேற்பரப்பிற்கு இயல்புடன் இயக்கப்படுகின்றன. விசையின் கோடுகள் எப்பொழுதும் ஈக்விபோடென்ஷியல் மேற்பரப்புகளுக்கு செங்குத்தாக இருக்கும். படம் - 3.12 ஈக்விபோடென்ஷியல் மேற்பரப்புகள் மற்றும் விசையின் கோடுகளைக் காட்டுகிறது: a) - ஒரு புள்ளி கட்டணம், b) - அதே பெயரில் இரண்டு கட்டணங்கள், c) - தன்னிச்சையான வடிவத்தின் உடலின் மின்சார புலத்தின் சமமான கோடுகள்.
|
|
|
|
|
படம் - 3.12 |
||
வரைபடத்தில் ஈக்விபோடென்ஷியல் கோடுகள் தன்னிச்சையான அடர்த்தியுடன் வரையப்படலாம், ஆனால் அவை வழக்கமாக புல வரைபடங்களில் வரையப்படுகின்றன, இதனால் அவை அதே சாத்தியமான அதிகரிப்புகளுக்கு ஒத்திருக்கும், எடுத்துக்காட்டாக 1, 2, 3, முதலியன வோல்ட். இந்த வழக்கில், புலக் கோடுகளின் திசையில் சாத்தியமான மாற்றங்களின் வீதம், அருகிலுள்ள ஈக்விபோடென்ஷியல் கோடுகளுக்கு இடையிலான தூரத்திற்கு நேர்மாறான விகிதத்தில் இருக்கும். எனவே, ஈக்விபோடென்ஷியல் கோடுகளின் அடர்த்தி புல வலிமைக்கு விகிதாசாரமாகும். எனவே, சமநிலை மேற்பரப்புகளின் இருப்பிடம் மற்றும் புலக் கோடுகளின் இருப்பிடத்தின் வடிவத்தின் படி. நீங்கள் எப்போதும் மின்சார புலம் பற்றிய ஒரு யோசனையைப் பெறலாம்.
இப்போது சாத்தியம் மற்றும் பதற்றம் ஆகியவற்றுக்கு இடையேயான உறவை நிறுவுவோம். அத்தகைய இணைப்பின் இருப்பு, மின் சக்திகளின் வேலை, பதற்றம் மூலம் வெளிப்படுத்தப்படுகிறது, மேலும் புலத்தின் புள்ளிகளுக்கு இடையிலான சாத்தியமான வேறுபாடு மூலம் வெளிப்படுத்தப்படுகிறது. முந்தையவற்றிலிருந்து தெளிவாகிறது, மின்சார புலம்பல்வேறு அளவுகளால் வகைப்படுத்தலாம்: - திசையன் அளவு - தீவிரம் மற்றும் ஒரு அளவுகோல் அளவு-சாத்தியம். இந்த புல பண்புகளுக்கு இடையே ஒரு தொடர்பை ஏற்படுத்துவோம். வேலையின் வெளிப்பாடுகளை தீவிரம் மற்றும் புல சாத்தியத்தின் அடிப்படையில் ஒப்பிடுவதன் மூலம் தேவையான இணைப்பைப் பெறுகிறோம்: dA = qEdl மற்றும் dA = - ஈE = -qdφ. இரண்டு வெளிப்பாடுகளையும் வேலை செய்ய சமன் செய்தல் மற்றும் குறைத்தல் கே, நாம் பெறுகிறோம்: ஈ dl = - dφ. இங்கிருந்து
|
ஈ = - dφ/ dl = - பட்டப்படிப்பு |
இந்த யோசனை பின்வருமாறு வெளிப்படுத்தப்படுகிறது: புலத்தின் வலிமை சாத்தியமான சாய்வுக்கு சமம், எதிர் அடையாளத்துடன் எடுக்கப்பட்டது. கழித்தல் குறி என்பது புலக் கோட்டின் திசையில் நகரும் போது திறன் குறைகிறது, இதனால் புலத்தின் வலிமையானது புலக் கோட்டின் திசையில் ஒரு யூனிட் நீளத்திற்கு சாத்தியமான மாற்றத்தால் அளவிடப்படுகிறது, அதாவது மிகவும் குறிப்பிடத்தக்க குறைவின் திசையில். சாத்தியத்தில். சாத்தியம் மற்றும் மின்னியல் புல வலிமைக்கு இடையிலான உறவுக்கான சூத்திரத்திலிருந்து, வலிமையின் அளவீட்டு SI அலகு தீர்மானிக்கப்படுகிறது: V/m.
கட்டணத்தில் செயல்படும் மின்சார புலம். இயந்திர வேலை செய்கிறது.
பாசிட்டிவ் பாயிண்ட் சார்ஜ் q மூலம் உருவாக்கப்பட்ட புலத்தை பரிசீலிப்போம், இதில் புள்ளி சார்ஜ் q + புள்ளி 1 முதல் புள்ளி 2 வரை ஒரு பாதையில் நகர்கிறது. (படம் 1.9)
2
dx→0 படம் 1.9
ஒரு தொடக்கப் பிரிவில் மின்சார புலத்தால் செய்யப்படும் வேலை dxசார்ஜ் பாதை 
எங்கே: 
.
பாதை பிரிவு 1, 2 இல் வேலை ஒருங்கிணைப்பின் விளைவாக தீர்மானிக்கப்படும்
(1.18)
மின்சார புலத்தின் வேலை சார்ஜ் பாதையின் வடிவத்தை சார்ந்து இல்லை புள்ளி 1 முதல் புள்ளி 2 வரை. ஈர்ப்பு விசையின் பழமைவாத விசை செயல்படும் ஈர்ப்பு புலம், அதே பண்புகளைக் கொண்டுள்ளது. இதன் விளைவாக, கட்டணங்களுக்கிடையேயான மின் தொடர்புகளின் விசை ஒரு பழமைவாத சக்தியாகும், மேலும் மின்சார புலம் சாத்தியமாகும்.
ஒரு உடலில் செயல்படும் பழமைவாத சக்திகளால் செய்யப்படும் வேலை ஆற்றல் இழப்புக்கு சமம்.
,
(1.20)
மின்சார புலத்திற்கு மின்சார புலத்தின் சாத்தியமான ஆற்றல், மற்றும்உடன் - ஒருங்கிணைப்பு மாறிலி, இது சார்ஜ் ஆற்றலின் சாத்தியமுள்ள இடத்தில் உள்ள புள்ளியின் தேர்வைப் பொறுத்தது
1.9 மின்சார புலம் சாத்தியம்
,
(1.21)
மின்சார புலத்தில் ஒரே புள்ளியில் வெவ்வேறு அளவுகளின் கட்டணங்கள் வெவ்வேறு சாத்தியமான ஆற்றல்களைக் கொண்டுள்ளன. மின்சார புலத்தின் ஒரு தெளிவற்ற பண்பு உறவாக இருக்கும்:
இது மின்சார புல சாத்தியம் என்று அழைக்கப்படுகிறது. மின்சார புலத்தின் கொடுக்கப்பட்ட புள்ளியின் சாத்தியக்கூறு என்பது ஒரு ஸ்கேலர் இயற்பியல் அளவாகும், இது பரிசீலனையில் உள்ள புள்ளியில் புலத்தின் ஆற்றல் நிலையை வகைப்படுத்துகிறது மற்றும் ஒரு புள்ளி நேர்மறை மின்னூட்டத்தின் சாத்தியமான ஆற்றலுக்கு எண்ணியல் ரீதியாக சமமாக இருக்கும். கொடுக்கப்பட்ட புள்ளியில் வைக்கப்படுகிறது.
SI அமைப்பில் சாத்தியமான அலகு ஒரு வோல்ட் (1 V) ஆகும்.
(1.22)
இது புலத்தில் உள்ள ஒரு புள்ளியின் சாத்தியமாகும், இதில் 1 C மின்னூட்டம் 1 J இன் சாத்தியமான ஆற்றலைக் கொண்டுள்ளது.
பாதையின் பிரிவு 1, 2 இல் உள்ள மின்சார புலத்தின் வேலையின் விகிதம் நகரும் கட்டணத்திற்கு மின்னூட்டத்தை நகர்த்தும்போது மின்சார புலத்தால் செய்யப்படும் வேலை. இந்த புலத்தின் அளவு மற்றும் பாதையின் ஆரம்ப மற்றும் இறுதி புள்ளிகளில் சாத்தியமான வேறுபாட்டின் தயாரிப்புக்கு சமம்.
கட்டணம் என்றால்
.
(1.24)
புள்ளி 1 இல் இருந்து முடிவிலிக்கு நகர்கிறது, பின்னர் அதில் உள்ள மின்சார புலத்தின் தீவிரம் மற்றும் ஆற்றல் ஆற்றல் பூஜ்ஜியத்திற்கு சமமாக இருக்கும், மேலும் வேலை செலவழிக்கப்படுகிறது
ஒரு மின்சார புலத்தில் சாத்தியமான விநியோகத்தை வரைபடமாக சித்தரிக்க, ஈக்விபோடென்ஷியல் மேற்பரப்புகளின் கருத்து பயன்படுத்தப்படுகிறது, இது விண்வெளியில் உள்ள அனைத்து புள்ளிகளின் தொகுப்பாகும், இது ஒரே சாத்தியமான மதிப்பைக் கொண்டுள்ளது, அதாவது. முழு சமநிலை மேற்பரப்பில் 
.
எந்த ஒரு சமமான மேற்பரப்பின் ஒரு அம்சம் என்னவென்றால், மின்சார புலக் கோடுகள் எப்பொழுதும் அதன் இயல்பான சமமான மேற்பரப்பை வெட்டுகின்றன.
சார்ஜ் செய்யப்பட்ட மின்தேக்கியின் தட்டுகள் ஒரு உலோக கம்பி மூலம் மூடப்பட்டிருந்தால், அதில் ஒரு மின்சாரம் எழுகிறது, மேலும் மின்தேக்கி வெளியேற்றப்படுகிறது. மின்தேக்கியின் வெளியேற்றத்தின் மின்சாரம் கம்பியில் ஒரு குறிப்பிட்ட அளவு வெப்பத்தை வெளியிடுகிறது, அதாவது சார்ஜ் செய்யப்பட்ட மின்தேக்கிக்கு ஆற்றல் உள்ளது.
சார்ஜ் செய்யப்பட்ட மின்தேக்கி C இன் ஆற்றலைக் கணக்கிடுவோம்.இதைச் செய்ய, வெளியேற்ற செயல்பாட்டின் போது மின்தேக்கி தட்டுகளில் உடனடி மின்னழுத்த மதிப்பை U ஆல் குறிக்கலாம். டிஸ்சார்ஜ் செயல்பாட்டின் போது சிறிய அளவிலான சார்ஜ் dq ஒரு தட்டில் இருந்து மற்றொரு தட்டில் சென்றால், மின்சார சக்திகளால் செய்யப்படும் வேலை dA
இந்த சூத்திரத்தில் தட்டுகளின் கட்டணத்தை வெளிப்படுத்துகிறது q மின்னழுத்தம் மூலம்
கே = CU, நாம் பெறுகிறோம்
மின்னழுத்த மதிப்புகள் U (வெளியேற்றத்தின் ஆரம்பம்) மற்றும் 0 (வெளியேற்றத்தின் முடிவு) ஆகியவற்றுக்கு இடையில் இந்த வெளிப்பாட்டை ஒருங்கிணைப்பதன் மூலம், மின்தேக்கி W இன் ஆற்றலுக்கு சமமான முழு வெளியேற்ற நேரத்திலும் மின்சார சக்திகளால் செய்யப்படும் மொத்த வேலையைப் பெறுகிறோம். இது கொடுக்கிறது:
A= - W = C= - CU 2/2.
(1)
W = cu2/2 = q2/2c = qU/2. (2) மற்றும் சரியாக எங்கே, அதாவது. மின்தேக்கியில் இந்த ஆற்றல் எங்குள்ளது? - மின்தேக்கி தட்டுகளில், அதாவது. மின் கட்டணங்களில், அல்லது அதன் மின்சார புலத்தில், அதாவது. தட்டுகளுக்கு இடையில் உள்ள இடைவெளியில். எதிர்காலத்தில் நாம் இந்த கேள்விக்கு பதிலளிக்க முடியும், என்றுஆற்றல் மின்சார புலத்தில் குவிந்துள்ளது. கோட்பாடு மற்றும் பரிசோதனையின் மேலும் வளர்ச்சியானது, நேரத்தை மாற்றும் மின்சாரம் மற்றும் காந்தப்புலங்கள் தனித்தனியாக இருக்க முடியும் என்பதைக் காட்டுகிறது, அவை தூண்டப்பட்ட கட்டணங்களைப் பொருட்படுத்தாமல், வடிவத்தில் விண்வெளியில் பரவுகின்றன.
ஆற்றலை மாற்றும் திறன் கொண்ட மின்காந்த அலைகள்.
இதை கணக்கில் எடுத்துக்கொண்டால், (2) புலத்தின் சிறப்பியல்புகளை உள்ளடக்கியதாக மாற்றலாம் - அதன் வலிமை.
முதலில் ஒரு சீரான புலத்தைப் பரிசீலித்து, ஒரு தட்டையான மின்தேக்கியில் சூத்திரத்தை (1) பயன்படுத்துவோம். நாம் பெறுவோம்
W = ee 0 SU 2 /2d = ee 0 (U/d) 2 Sd/2, ஆனால்
U/d=E, மற்றும் Sd என்பது புலத்தால் ஆக்கிரமிக்கப்பட்ட தொகுதி. ஒரு சீரான மின்சார புலத்தின் ஆற்றல் புலம் ஆக்கிரமித்துள்ள தொகுதிக்கு விகிதாசாரமாக இருப்பதைக் காண்கிறோம். எனவே, ஒவ்வொரு அலகு தொகுதியின் ஆற்றலைப் பற்றி பேசுவது நல்லதுஅளவீட்டு மின்சார புல ஆற்றல் அடர்த்தி.
W 1 = ee 0 E 2/2 = ED/2, ஏனெனில் V = Sd = 1.
கடைசி வெளிப்பாடு இதற்கு மட்டுமே செல்லுபடியாகும் ஐசோட்ரோபிக் மின்கடத்தா.
மின்சார புலம் சீரற்றதாக இருந்தால், அதை அடிப்படை தொகுதிகளாக பிரிக்கலாம் dV மற்றும் ஒரு எண்ணற்ற தொகுதிக்குள் இந்த புலம் ஒரே மாதிரியானது என்று கருதலாம். எனவே, புலம் dV இன் தொகுதியில் உள்ள ஆற்றல் W 1 dV ஆக இருக்கும், மேலும் எந்த மின்சார புலத்தின் மொத்த ஆற்றலையும் இவ்வாறு குறிப்பிடலாம்.
W = (e 0/2) 
dV,
மேலும், ஒருங்கிணைப்பு முழு தொகுதி V மீது மேற்கொள்ளப்படுகிறது, அங்கு ஒரு மின்சார புலம் உள்ளது.
மின்சார அதிர்ச்சிமின்சார கட்டணங்களின் இயக்கம் இயக்கம் என்று அழைக்கப்படுகிறது. ஒரு கடத்தியில் ஒரு மின்சார புலத்தை உருவாக்குவதால் அதில் எழும் மின்னோட்டம் என்று அழைக்கப்படுகிறது கடத்தல் மின்னோட்டம்.கட்டணங்கள் நகரும் போது, அவற்றின் சமநிலை விநியோகம் சீர்குலைக்கப்படுகிறது: கடத்தியின் மேற்பரப்பு இனி சமமானதாக இருக்காது மற்றும் மின்சார புலக் கோடுகள் அதை நோக்கி செலுத்தப்படுவதில்லை, ஏனெனில் கட்டணங்களின் இயக்கத்திற்கு, கடத்தியின் மேற்பரப்பில் உள்ள மின்சார புல வலிமையின் தொடுநிலை கூறு பூஜ்ஜியத்திற்கு சமமாக இல்லை (E t ¹ 0). ஆனால் கடத்திக்குள் ஒரு மின்சார புலம் இருக்க வேண்டும், ஏனென்றால், மின்னியல் மூலம் அறியப்பட்டபடி, இந்த கடத்தியின் மேற்பரப்பில் கட்டணங்களின் சமநிலை விநியோகத்தில் மட்டுமே கடத்திக்குள் எந்த புலமும் இல்லை. கட்டணங்களின் இயக்கம் - மின்சாரம் - கடத்தியின் அனைத்து புள்ளிகளும் சமமானதாக மாறும் வரை தொடர்கிறது.
இவ்வாறு, ஒரு கடத்தல் மின்னோட்டத்தின் தோற்றம் மற்றும் இருப்புக்கு, இரண்டு நிபந்தனைகள் அவசியம்.
முதலாவது, கொடுக்கப்பட்ட சூழலில் சார்ஜ் கேரியர்கள் இருப்பது,அந்த. மின்னூட்டப்பட்ட துகள்கள், எதுஅதில் நகர முடியும்.அத்தகைய துகள்கள், நாம் பின்னர் பார்ப்போம், உலோகங்களில் கடத்தல் எலக்ட்ரான்கள், திரவ கடத்திகளில் (எலக்ட்ரோலைட்டுகள்) - நேர்மறை மற்றும் எதிர்மறை அயனிகள்; வாயுக்களில் - நேர்மறை அயனிகள் மற்றும் எலக்ட்ரான்கள், மற்றும் சில நேரங்களில் எதிர்மறை அயனிகள்.
இரண்டாவதாக, ஒரு மின்சார புலத்தின் கொடுக்கப்பட்ட ஊடகத்தில் இருப்பது, அதன் ஆற்றல் செலவழிக்கப்படும்மின் கட்டணங்களின் இயக்கம்.மின்னோட்டம் நீண்ட காலம் நீடிக்க, புல ஆற்றல் எல்லா நேரத்திலும் நிரப்பப்பட வேண்டும், வேறுவிதமாகக் கூறினால், அது அவசியம். மின் ஆற்றல் ஆதாரம்- எந்த வகையான ஆற்றலும் மின்சார புலத்தின் ஆற்றலாக மாற்றப்படும் ஒரு சாதனம். இந்த ஆதாரங்களின் பண்புகளைப் பொறுத்து, மின் பொறியியல் மின்னழுத்த மூலங்கள் மற்றும் தற்போதைய ஆதாரங்களை வேறுபடுத்துகிறது. எனவே, தவறுகளைத் தவிர்க்க, இனிமேல் "மின்சக்தி ஆதாரம்" என்ற வார்த்தையை மட்டுமே பயன்படுத்துவோம்.
கட்டணங்களின் வரிசைப்படுத்தப்பட்ட இயக்கத்தை மற்றொரு வழியில் அடையலாம் - ஒரு சார்ஜ் செய்யப்பட்ட உடலை (கடத்தி அல்லது மின்கடத்தா) விண்வெளியில் நகர்த்துவதன் மூலம். இந்த மின்சாரம் அழைக்கப்படுகிறது வெப்பச்சலன மின்னோட்டம்.உதாரணமாக, பூமியின் சுற்றுப்பாதையில் அதிக எதிர்மறை மின்னூட்டம் கொண்ட இயக்கம் ஒரு வெப்பச்சலன மின்னோட்டமாகக் கருதப்படலாம்.
மின்னோட்டத்தின் திசையானது வழக்கமாக நேர்மறை கட்டணங்களின் இயக்கத்தின் திசையாக எடுத்துக்கொள்ளப்படுகிறது.டோவ்.
எந்தவொரு மேற்பரப்பிலும் மின்சாரத்தை வகைப்படுத்துவதற்கு (உதாரணமாக, கடத்தும் மின்னோட்டத்தின் போது, ஒரு கடத்தியின் குறுக்குவெட்டு வழியாக), தற்போதைய வலிமையின் கருத்து அறிமுகப்படுத்தப்பட்டது.
தற்போதைய வலிமைஇயற்பியல் அளவு I என அழைக்கப்படுகிறது, இந்த இடைவெளியின் மதிப்பிற்கு, குறுகிய காலத்தில் dt பரிசீலனையின் கீழ் மேற்பரப்பு S வழியாக மாற்றப்படும் சார்ஜ் dq இன் விகிதத்திற்கு சமம்:
மின்னோட்டத்தின் வலிமையும் அதன் திசையும் காலப்போக்கில் மாறவில்லை என்றால், மின்னோட்டம் அழைக்கப்படுகிறது நிரந்தர. DC தற்போதைய வலிமை
எங்கே கே - ஒரு வரையறுக்கப்பட்ட இடைவெளி t மீது மேற்பரப்பு S மூலம் பரிமாற்றப்படும் கட்டணம்.
கடத்தும் மின்னோட்டம் நிலையானதாக இருக்க, மின்கடத்தியின் எந்தப் பகுதியிலும் கட்டணங்கள் குவியவோ அல்லது குறையவோ கூடாது. எனவே, DC சுற்று இருக்க வேண்டும் மூடப்பட்டது,மற்றும் 1 வினாடியில் வரும் மொத்த மின் கட்டணம். மேற்பரப்பு S 1 வழியாக கடத்தியின் தொகுதிக்குள், தன்னிச்சையாக தேர்ந்தெடுக்கப்பட்ட இரண்டு குறுக்குவெட்டுகளான S 1 மற்றும் S 2 (படம் 1) ஆகியவற்றுக்கு இடையே இணைக்கப்பட்டுள்ளது, மேற்பரப்பு S 2 வழியாக ஒரே நேரத்தில் இந்த தொகுதியை விட்டு வெளியேறும் மொத்த கட்டணத்திற்கு சமமாக இருக்க வேண்டும். , ஃபோர்ஸ் டிசி மின்னோட்டம் I என்பது கடத்தியின் அனைத்துப் பிரிவுகளிலும் ஒரே மாதிரியாக இருக்கும்.
மின்னோட்டத்தின் அலகு எஸ்.ஐ- ஆம்பியர்(A) -நேரடி மின்னோட்டம் பாயும் இரண்டு இணையான நேரான கடத்திகளின் மின்காந்த தொடர்புகளின் அடிப்படையில் தீர்மானிக்கப்படுகிறது. (2) இலிருந்து 1A என்பது நேரடி மின்னோட்டத்தின் வலிமைக்கு சமம், இதில் 1K க்கு சமமான கட்டணம் 1 வினாடியில் கடத்தியின் குறுக்குவெட்டு வழியாக மாற்றப்படுகிறது:
பரிசீலனையில் உள்ள மேற்பரப்பின் பல்வேறு புள்ளிகளில் மின்னோட்டத்தின் திசையை வகைப்படுத்த, நாங்கள் அறிமுகப்படுத்துகிறோம் மின்னோட்ட அடர்த்தி திசையன்,இது நேர்மறையாக சார்ஜ் செய்யப்பட்ட துகள்களின் இயக்கத்துடன் ஒத்துப்போகிறது - சார்ஜ் கேரியர்கள் மற்றும் ஒரு சிறிய மேற்பரப்பு உறுப்பு மூலம் தற்போதைய dI இன் விகிதத்திற்கு எண்ணியல் ரீதியாக சமம், சாதாரணசார்ஜ் செய்யப்பட்ட துகள்களின் இயக்கத்தின் திசைக்கு, இந்த உறுப்பு dS ^ பகுதிக்கு:
`J = dI/ dS ^ , (3)
SI இல், தற்போதைய அடர்த்தி (A/m2) இல் அளவிடப்படுகிறது.
dI = Jсosa dS = J n dS அல்லது dI = J என்பது வெளிப்படையானது. 
dS,
இதில் `n என்பது dS பகுதிக்கு செங்குத்தாக இருக்கும் ஒரு அலகு திசையன், J n என்பது சாதாரண `n இன் திசையில் J இன் ப்ராஜெக்ஷன் ஆகும்.
ஒரு தன்னிச்சையான மேற்பரப்பு S மூலம் தற்போதைய வலிமை சமம்
I = òJ n dS = ò J dS,
இந்த மேற்பரப்பின் முழுப் பகுதியிலும் ஒருங்கிணைப்பு மேற்கொள்ளப்படுகிறது. பின்வருவனவற்றில், S என்பது கடத்தியின் குறுக்குவெட்டு ஆகும். டிசி ஐ = ஜே.எஸ் (4)
மாறி குறுக்கு வெட்டு பகுதி கொண்ட கடத்திகளைக் கொண்ட ஒரு நேரடி மின்னோட்டச் சுற்றில், படம். 1, பல்வேறு பிரிவுகளில் உள்ள தற்போதைய அடர்த்திகள் S 1 மற்றும் S 2 ஆகியவை இந்த பிரிவுகளின் பகுதிகளுக்கு நேர்மாறான விகிதத்தில் உள்ளன.
